03月22日　ブロッコリー　収獲した　もう　あまりないなあ　　　エネルギー　　　おべんきょうその011

2019年 01月03日　ブロッコリー　花か咲きだしている　収獲しよう 01月12日　ブロッコリー　この6本で　なんとか　かんとか　収獲できている 01月13日　ブロッコリー　収獲をしておいた 01月20日　ブロッコリー　花もまた　咲いてきている 02月03日　ブロッコリー　収獲を忘れると　花だらけになった 02月16日　ブロッコリー　その後も　花だらけになっている 02月23日　ブロッコリー　花だらけ　早く収獲していこう 03月02日　ブロッコリー　花がどんどんついてきている　春だなあ 03月09日　ブロッコリー　花だらけになっている　春だなあ 03月24日　ブロッコリー　もう　花だらけ　収獲するところは　なくなった　見学のみ 秋のブロッコリー 09月23日　hcで　ブロッコリーの苗を売っていたので　買ってきて植え付けた 09月29日　ブロッコリー　m-07の畝にうえつけておいた　　虫にやや　食われている 10月06日　ブロッコリー　m-07の畝の分　土寄席した　しかし　葉がなくなりつつある 10月13日　ブロッコリー　青虫さんに齧られて　葉は　ぽろぽろ　なり 10月22日　プロっコリー　青虫との格闘が続いているが　まだ　元気なり 10月26日　ブロッコリー　生育は良い　穴だらけだけど　大きくなりつつある 11月03日　ブロッコリー　その後　生育は　良くなっている　葉も茂ってきた 11月10日　ブロッコリー　6本ともに　まあまあと　育ってきている 11月16日　ブロッコリー　元気である　楽しみだなあ 11月23日　ブロッコリー　その後も　元気なり　okだなあ 11月30日　ブロッコリー　6本ともに　元気になってきた　 12月08日　ブロッコリー　花蕾がつきだした　　 12月15日　ブロッコリー　花芽　どんどん　おおきくなりだした 12月18日　ブロッコリー　かなり　大きくなってきたので　収獲もokだなあ 12月21日　ブロッコリー　花芽　大きくなってきた 12月28日　ブロッコリー　花蕾　おおきくなって　見事なり 2020年 01月01日　ブロッコリー　花蕾　大きくなっている　6本あるが　4本についてきた 01月11日　ブロッコリー　4本のは大きい　　2本のは　まだ　小さいな 01月18日　ブロッコリー　花蕾　どんどん　おおきくなってきている 01月26日　ブロッコリー　花蕾　そろそろ　収獲しないと開花してきそうだなあ 02月01日　ブロッコリー　収獲をした　　でかいなあ 02月08日　ブロッコリー　残りをまた　収獲をしたが　やはり　でかい 02月15日　ブロッコリー　残っているのも　成長をしてきている 02月22日　ブロッコリー　花が咲きだしてきているなあ 02月23日　ブロッコリー　花芽もどんどん　収獲をしておいた 02月29日　ブロッコリー　花芽　またまた　どんどん　できてきている 03月07日　ブロッコリー　まだまだ　たくさんあるなあ 03月14日　ブロッコリー　花芽　どんどん　ついてきている 03月20日　ブロッコリー　まだまだ　収獲はできそう 03月22日　ブロッコリー　収獲した　もう　あまりないなあ エネルギー　　　おべんきょうその011 電磁気学 電磁気学において、電磁場のエネルギーは、現象論的なマクスウェルの方程式から U ( t ) = ∫ V 1 2 ( E ( r , t ) ⋅ D ( r , t ) + H ( r , t ) ⋅ B ( r , t ) ) d 3 r と与えられる[17]。 ここで E は電場、D は電束密度、H は磁場、B は磁束密度である。 また、· はベクトルの内積、V は空間全体およびその体積を表す。 特に、真空中では電束密度 D および磁場 H はそれぞれ電場 E と磁束密度 B で置き換えられ、国際単位系を用いれば、真空中の誘電率 ε0 および真空中の透磁率 μ0 を用いて、 U ( t ) = ∫ V 1 2 ( ε 0 E 2 ( r , t ) + 1 μ 0 B 2 ( r , t ) ) d 3 r と表すことができる。 また、被積分関数である、電場と電束密度の内積 E · D、および磁場と磁束密度の内積 H · B の和は[注 2]、電磁場のエネルギー密度を与える[18]。 u ( r , t ) = 1 2 ( E ( r , t ) ⋅ D ( r , t ) + H ( r , t ) ⋅ B ( r , t ) ) . 真空中のエネルギー密度は、 u ( r , t ) = 1 2 ( ε 0 E 2 ( r , t ) + 1 μ 0 B 2 ( r , t ) ) . である。 すなわち、電磁場のエネルギー密度は電磁場の大きさの 2 乗に比例する。 ある空間における電磁場のエネルギーについて、その時間的変化は電場が電荷に対してなす力学的な仕事と、電磁波として運ばれるものに分けられる[19]。 前者の電荷に対する電磁場がなす仕事やそれによって生じる熱はジュール熱と呼ばれる[20]。 − d d t ∫ V u ( r , t ) d 3 r = ∫ V E ( r , t ) ⋅ j ( r , t ) d 3 r + ∫ A ( E ( r A , t ) × H ( r A , t ) ) ⋅ n ( r A ) d A . ここで j は電流密度、A は領域 V の表面およびその面積を表す。 また、rA は表面 A 上の点を、n は表面に垂直で領域の外を向いた単位ベクトルを表している。 右辺の第 1 項がジュール熱、つまり電磁場と電荷の相互作用によるエネルギーの移動を表し、第 2 項が電磁場の変形によって外部へ流出するエネルギーの流量を表している。 第 2 項の被積分関数はポインティング・ベクトルとして次のように定義される[21]。 S ( r , t ) = E ( r , t ) × H ( r , t ) . はた坊